что соответствует ранее полученному нами выражению (3.9) с той лишь разницей, что в последнем выражении нами не учитывается реакция на колебательный контур шунтирующих сопротивлений II и Я8, так как в широкополосных усилителях это влияние сказывается чрезвычайно мало.'
Выразим резонансное сопротивление в выражении (3.91) через ширину полосы пропускания (как обычно отсчитываемую на уровне 0,707), согласно (3.2) и (2.13) получим
(3.92)
(3.93)
и
где ЩШШ, — рассчитываемая или заданная ширина полосы пропускания.
Из выражения (3.93) очевидно, что произведение ширины полосы пропускания на резонансный коэффициент усиления усилителя тем больше, чем меньше величина емкости, наи= меньшее значение которой определяется параллельно подключенным к катушке выходной емкостью усилительной лампы, входной емкостью следующей лампы и емкостью схемы, включающей собственную емкость катушки и емкость монтажа, т. е.
Если считать емкость схемы весьма малой, то выражение
(3.93) определяется только внутриламповыми емкостями и при однотипных лампах наименьщая емкость является ламповым параметром и оказывается постоянным для данного типа лампы.
Вместе с тем из (3.93) видно, что коэффициент усиления каскада не зависит от средней частоты полосы пропускания усилителя. Однако это наблюдается лишь на сравнительно низких частотах, с увеличением же частоты входное' сопротивление падает, или согласно (12.14) /?вх^тр>
В диапазоне сверхвысоких частот входное сопротивление лампы может оказаться меньше резонансного сопротивления контура, что приведет как к уменьшению коэффициента усиления, так и к расширению полосы пропускания, т. е. в этом случае из (3.92) получим выражение