Так как параметр Ц|| в выражении (3.115) тот же, что
и в одноконтурном усилителе, из сопоставления (3.115) и (3.93) очевидно увеличение величины произведения расчетной полосы на коэффициент усиления в усилителе с двумя связанными контурами, по меньшей мере, на 40°/0.
Условием сохранения расчетной ширины полосы пропускания
^отсчитываемой на уровне | в многокаскадном усилителе
с двумя связанными контурами в каждом каскаде будет
(3.116)
Отсюда, имея в виду (3.111), (3.108) и (3.114), получим произведение расчетной полосы многокаскадного; усилителя 2Д/0>, на коэффициент усиления одного каскада
(3.117)
Для сопоставления коэффициентов усиления многокаскадных усилителей с двумя связанными контурами в каждом каскаде с одноконтурными усилителями при одинаковой полосе пропускания на рис. 3-33 приведена кривая, характеризующая из-
менение множителя \[2 у 2я г^- 1 в соответствии & числом каскадов.
Сравнение кривых говорит в пользу усилителей с двумя связанными контурами в каждом каскаде. Так, если при трёх каскадах усиление оказывается вдвое больше, чем в _одно-_ контурных усилителя^, то с уве./щнениетг'числа каскадов эта разница сказывается все больше.
С увеличением числа каскадов в многокаскадном усилит.е|* ле с двумя связанными контурами общий коэффициент усиления вначале растет и так же, как в многокаскадных одноконтурных усилителях при некотором оптимальном числе каскадов, становится максимальным, а затем падает.
Можно показать (10], что в усилителе с двумя связанными контурами можно достигнуть значительно большего усиления, чем в усилителе с одиночными контурами при тех же лампах и одинаковой расчетной полосе пропускания.
Уравнение фазовой характеристики усилителя с двумя связанными контурами при т=| на' основании (3.80) будет