4. Усилитель с попарно расстроенными одиночными колебательными контурами
Анализ этого типа усилителя по существу сводится к рассмотрению двух одноконтурных усилителей с колебательными контурами, настроенными на различные частоты.
Из эквивалентной схемы усилителя с непосредственным включением одиночного колебательного контура в анодную цепь лампы, приведенной на рис. 3.4,6, пренебрегая величиной вносимого сопротивления в контур, в соответствии с выводами, сделанными ранее, выражение для коэффициента усиления каскада для любой частоты будет
где индекс 1 указывает, что это выражение относится к первому каскаду усилителя. Для сравнительно небольших расстроек мнимую часть знаменателя можно записать в виде
подставляя последнее в выражение для Кх и умножая числитель и знаменатель на /?реа, получим
(3.125)
где хг — обобщенная расстройка каскада, определяемая, как видно из приведенных на рис. 3.22 кривых, выражением
ШШШШ
щ
Соответственно, для второго каскада усилителя, колебательный контур которого настроен на чдстоту /г7 коэффициент усиления определится выражением, подобным (3.125), т. е.
(3.126)
где х2 == —.—— , при этом полагаем, что колебательные кон-
Щ |
туры обоих каскадов одинаковы. Коэффициент усиления обоих каскадов будет согласно (3.125) и (3.126)