Имея в виду, что первая производная от анодного тока по сеточному напряжению есть крутизна лампы, вторая производная — первая производная от крутизны и т. д., т. е.
Выделяем из полученного выражения для анодного тока его первую гармонику
(3.145)
Полученное выражение представляет собой уравнение колебательной характеристики усилителя высокой частоты, ибо переменное напряжение, развиваемое нЯконтурё, включенном в анодную цепь лампы усилителя и настроенном на первую гармонику приходящей частоты, будет пропорционально амплитуде первой гармоники анодного тока.
На рис. 3.36 приближенно представлена графически колебательная характеристика усилителя высокой частоты, из кото-рой видно, что она представляется в виде нелинейной зависимости.
Для оценки степени нелинейности примем, что напряжение сигнала является синусоидально-модулированным колебанием, т. е. амплитуда напряжения на сетке сигнала !%с определяется в виде итс(\ +тзт 1|||
Подставив последнее в уравнение колебательной характеристики, получим