мерно усиливаемых частот в сторону нижних частот в 5—30 раз при той же величине переходной емкости Сд.
Эквивалентная схема усилителя для области низких частот, приведенная на рис. 8.52,6, соответствует схеме общего вида (рис. 8.2), параметры которой для нашей схемы будут
И
Полагая, что а. пренебрежем вторым, слагаемым
в знаменателе выражения коэффициента усиления каскада
(8.10), и не учитывая также сдвиг по фазе, создаваемый лампой, получим
(8.140)
После подстановки, значений Щ га и а,,Шолагая #а 1 /?ф < У?,-, в результате простых, преобразований получим выражение для Коэффициента усиления
(8.141)
Относительное усиление определится из
(8.142)
так как при /?а Ц ||
Модуль относительного усиления^нанижних'частотах определится из
(8.143)
Фазовая характеристика 'усилителя, определяющая угол, сдвига по фазе выходного напряжения относительно входного согласно (8.141), будет
■н ■ ’ Г..- ' - .
Вводя обозначения 'щШШ—коэффициент низкочастотной кор-
рекции, т =&Ф-=——отношение постоянных времени анод-■ ..ЩеЩв
ной и сеточной цепи и X = <DCgRg — нормированная частота и 318