туры в окружающей среде, так и от направленных свойств антенны.
Для сверхвысоких частот (свыше 300 Мгц) тепловые шумы антенны являются обычно главным источником естественных внешних помех. Для частот, меньших 300 Мгц, необходимо считаться с другими видами помех, обусловленных различными физическими явлениями в окружающей антенну среде. В частности, для частот от 30 до 60 ЙЩ преобладают шумы космического происхождения.
Шумы электронных ламп создаются главным образом дробовым эффектом.
Не рассматривая подробно процессы, происходящие в лампе, заметим, что уровень шумов ламп, имеющих сетки, характеризуется шумовым сопротивлением, на концах которого при нормальной температуре получается напряжение шумов, равное напряжению шумов ла(мпы, пересчитанному в цепь сетки.
Напряжение на концах некоторого шумового сопротивления Я'т согласно (9.1) будет
ІІШсди это сопротивление включено в цепь сетки, то, полагая при-это.м лампу бесшумной, получим флюктуационный ток в ее анодной цепи в виде
где 5—крутизна лампы.
Выразим флюктуационный ток в анодной цепи лампы при отсутствии переменного напряжения на сетке через заряд электрона е, -постоянную составляющую анодного тока /а и ширину (полосы Щ После подстановки в (9.4) получим величину шумового сопротивления для триода, практическая величина которого определяется из выражения
где #щ — в килбомах, а «Щ^-в миллиамперах на вольт.
Согласно (9.5) шумовое сопротивление триода обратно пропорционально, £го крутизне. Подставляя (9.5) в (9.4), видно, что шумовой анодный ток пропорционален квадратному корню из крутизны, и может создаться впечатление, что увеличение крутизны невыгодно,; ибо оно ведет к повышению уровня шумов лампы. Однако полезная составляющая анодного тока пропорциональна не корню квадратному из крутизны, а пропорциональна крутизне лампы. Поэтому увеличение крутизны оказывается всеода выгодным для уменьшения Iвлияния шумовых свойств лампы.