Согласно (12.2) проводимость может быть представлена эквивалентной схемой из параллельно включенных активного сопротивления Щ и емкости С; при этом^|реактивная состав-* ляющая проводимости имеет емкостный характер, т. е. Ь = ыС. Подставляя последнее во второе выражение системы (12.2), поделив левую и правую части на щ^1||лучим:
и
(12.3)
Эти ряды справедливы для любой проводимости лампы.
Входная проводимость лампы быстро увеличивается с ростом частоты за счет влияния след^щих-факторов:
а) индуктивности и взаимоиндуктивности вводов и между-электродных емкостей;
б) времени пролета электронов в лампе;
в) диэлектрических потерь.
Рассмотрим влияние перечисленных факторов на входную проводимость лампы в диапазоне ультракоротких волн.
а) Влияние междуэлектродных емкостей и индуктивностей вводов сказывается на величине входной проводимости «холодной» и «горячей» лампы, т. е. лампы с отключенными и включенными источниками питания соответственно. Влияние междуэлектродных емкостей и индуктивностей на входную проводимость «холодной» лампы рассмотрим на примере тетрода, схема которого с учетом междуэлектродных емкостей и индуктивностей приведена на рис. 12.1.
Для низких частот, т. е. в диапазоне длинных и средних волн, входная емкость лампы будет определяться статической 466