ее можно записать, отбрасывая в частном от деления дроби
-Ц члены с более высокими степенями, в виде
V
1 “ Щ
(12.5)
В формулах (12-4) и (12.5) §д—некоторая критическая длило волны, имеющая определенное значение для каждого типа лампы, в обыкновенных высокочастотных пентодах она имеет порядок 1-5-2 му в пентодах специальной конструкции 0,4-г-0,6 м и ,в триодах специальной конструкции 0,08-5-0,1 м. Из (12.5) видно, что с увеличением частоты, или I уменьшением длины волны, величина эквивалентной входной емкости «холодной», ла'мны возрастает, что приводит к увеличению входной проводимости лампы.
Рис. 12.3.
Рис. 12.4.
На примере пентода, схема которого приведена на рис. 12.3, рассмотрим влияние междуэлектродных емкостей и индуктивностей .вводов «горячей» лампы. Имея в виду, что на величину входной пір ОіВ од им ости наибольшее влияние оказывает индуктивнсть катодного ввода и учитывая значительную сложность анализа схемы с учетом всех пяти -индуктивностей, рассмотрим влияние на входную проводимость лампы лишь одной индуктивности катодного ввода.
Покажем, что наличие индуктивности катодного ввода Ьі приводит к появлению активной составляющей входной проводимости. Причиной этому является обратная связь цепей катода и сетки благодаря падению напряжения ніа от про-* текающего по ней анодного тока, которое действует также и в сеточной цепи.
На рис. 12.4 приведена векторная диаграмма токов и напряжений для нашей схемы.
Откладывая в некотором масштабе напряжение, действующее на участке управляющая сеткаШкатод лампы Щщ вертикально вверх, можно считать ввиду большого внутреннего сопротивления 468