Из (12.7) очевидно, что входная емкость определяется сум* мой двух междуэлектродных емкостей, т. е.
4 обратно пропорциональна квадрату частоты и тем меньше^ чем -больше величина; : индуктивности катодного ввода, НТО также легко усмотреть и из векторной, диаграммы. Можно показать, что учет индуктивности ввода экранной сетки приводит к росту входного| сопротивления лампы, ибо при этом
Таким образом, /в диапазоне ультракоротких волн входное сопротивление резко уменьшается и шунтирует предыдущий каскад.
б) Влияние времени вролета электронов «а входную проводимость лампы рассмотрим на .схеме триода, приведенной .на рис. 12.5, где /^Эконвекционный ток в промежутке «.сетка—катод», образованный .потоком электронов от катода к сеже; /К2 — конвекционный ток в про межуже «анод^ сетка», образованный потоком электронов от сежи,к аноду;' Ц1 и 7^2 — токи в цепи сежи, наведенньщ-койвекционными токами /к 1 и /кг -Ясоответственно.
Если в цепи сетки (будет действовать -напряжение достаточно высокой частоты -с .малым периодом, .сравнимым со временем пролета электронов в лампе, то очевидно, что токи 7К1 и /к2 »будут несколько отставать по фазе от приложенного напряжения и в одинаковые моменты времени будут каждый соответственно своей величине наводить токи в сетке, которые создадут разностный ток 18.