плеконой и соответствует эквивалентной .схеме, приведенной на рис. 12.11 ,а. Ее реактивная .составляющая 'имеет емкостный характер и в диапазоне длинных и средних волн определяется статической выходной емкостью лампы Сак.
В диапазоне ультракоротких волн «гари составлении эквивалентной схемы выхода л амты необходимо учитывать и влияние йндуктивнасти анодного вывода лампы, как и показано на .рис. 12.11,6. При этом выходная емкость может быть опоеделеиа из выражения
аналогично выражению (12^4), также при условии, что Я>Я0.
В свою очередь, активная составляющая выходного сопротивления определяется главным образом емкостью лампы, а также индуктивностью и взаимоиндуктивностью ее вводов, т. е.
обычно выходное сопротивление лампы в 5 10 раз больше
входного, полученного для той же частоты.
Проводимость обратного действия, или проходная проводимость* определяется ИЗ Уеа == — -Л при О^=0.
і'|
Эквивалентная ісхема в диапазоне сверхвысоких частот для тетрода, в которой учтенЬї все три междуэлектродные емкости и индуктивность ввода экранирующей сетки* приведена на рис. 12.12,а.
В диапазоне длинных волн, т. е. для значительно меньших частот, величиной сопротивления индуктивности ввода экранирующей сетки можно пренебречь, т. е.