няются в виде короткозамкнутых отрезков коаксиальных линий.
Резонансное сопротивление каждого из контуров и их добротности обусловлены не потерями в линии, которые НИЧТОЖНЫ, а дополнительными потерями в лампе и входным сопротивлением следующего (каокада. Благодаря этому, как видно было из анализа входной цепи в диапазоне дециметровых волн, несмотря на высокую собственную добротность, их эквивалентное резонансное сопротивление не очень велико.
Рис. 12.30.
Для определения коэффйциента усиления схемы каскада с заземленной сеткой представим ее в виде эквивалентной схемы, приведенной на рис. 12.30,а, в которой нагрузкой служит резонансное сопротивление анодного контура, много меньшее входного сопротивления второго каскада.
Согласно теореме об эквивалентном генераторе эквивалентная схема может быть представлена в виде, приведенном на рис. 1’2.3.0у5, в которой генератор тока заменен генератором напряжения.
Исходя из последней схемы
Входное сопротивление каскада определится как
в свою очередь, ток во входной цепи определяется суммой ТОКОВ: 1'т1, протекающего ВО ВХОДНОМУ! сопротивлении /?ВХ, И 490