Принципиальная схема такого усилителя, приведенная ранее на рис. 3.1,Ц может быть для токов высокой; частоты изображена в виде эквивалентной схемы (рис. 3.1,б!).
Сопротивление емкости С8 в эквивалентной; схеме не учитывается, так как для токов высокой чаетрты он# практиче-*
Рис. 3.4.
ски является коротким за-* мыканием, при этом сопротивление Rg оказывается подключенным параллельно колебательному контуру.
В свою очередь,’ под емкостью С понимается сумма емкостей: собственной емкости конденсатора, емкости монтажа, выходной емкости усилительной лампы и вхрдной емкости следующей лампы.
Прежде чем приступить к анализу схемы, рассмотрим отдельно колебательный контур (рис7 3.4,а) как основную нагрузку, включенную в анодную цепь лампы.
Проводимость между точками а.и |:
полагая так как обычно измеряется сотнями
и "десятками единиц^, 4# *■
(3.1)
Последнее равенство означает, что схема колебательного контура (рис. 3.4, а) экви в ал ентн#;схеме рис. 3.4,6, в которой параллельно включена третья ветвь о ^противлением, равным резонансному сопротивлению контура:
(3.2)
В самом деле, при резонансе равенство . (3.1) будет иметь
вид
т. е. сопротивление контура, включенного во внешнюю цепь, при резонансе является чисто активным и по величине равно резонансному сопротивлению контура.