Заменив колебательный контур его резонансным сопро« тивлением, согласно (3.7) получим еще более упрощенную эквивалентную схему (рис. 3.1,г), для которой
(3.8)
Из (3.8) видно, что при использовании триода, когда соизмеримо с /?'реа» увеличение резонансного сопротивления контура не может привести к значительному увеличению коэффи-
Рмс. 3.5.
циента усиления, так как при #'ре8 > Ri щ стремится к величине коэффициента усиления лампы Ц как это.’ видно на рис. 3.5,а.
При использовании высокочастотного пентода, для которого Ri^ R'рез» выражение (З^^можёт'быть записано в виде
■SB
Зависимость /Со=<р,(і^,рез) графически представлена на рис. 3.5Д она дает возможность ^ушть о 'беспредельном, на первый взгляд, увеличения усиления сЩрстом резонансного сопротивления. Однако на практике оказывается невозможным создать контур с резонансным сопротивлением, превышающим внутреннее сопротивление пентода, что и ограничи-вает величину усиления; кроме того, этого не (Позволяет уело-* вие устойчивости.
Для оценки избирательных свойств и ширины ,полосы пропускания усилителя необходимо (особенно при использовании триода) учесть вносимое в контур сопротивление, обусловлен-