В самом общем случае суммарный сеточный ток триода обусловливается следующими причинами: 1) плохая изоляция’промежутка сетка—катод, 2) диэлектрические потери в ’ этой изоляции (главным образом в цоколе лампы), 3) электронные и ионные токи сетки, 4) инерция электронов и индуктивность вводов, 5) емкость СВа и 6) емкость Свл.
Рис. 3.14.
Положив, что качество изоляции промежутка сетка катод достаточно высокое, можно не считаться с первыми двумя причинами.
Электронные и ионные токи сетки фактически наблюдаются при положительных напряжениях на сетке лампы, в усилителях же обычно стремятся всегда работать при некотором отрицательном напряжении на сетке, что исключает третью причину.
Наконец, инерция электронов и индуктивности вводов •обычно сказываются на очень высоких частотах, в диапазонах же длинных, средних и коротких волн этими причинами также можно пренебречь.
Таким образом, остаются две причины, обусловливающие сеточный ток: емкости |р| и С**.
Для удобства представим схему каскада, приведенную на рис. 3.13,| в виде эквивалентной схемы (рис. 3.13,6);
|“'Заметим, что емкость анод—катод лампы Сац учтена в сопротивлении анодной нагрузки £а.
Кроме того, учитывая, что ввиду сравнительной малости
емкости Соа сопротивление А §Й Zai, что дает нам право при
определении 1 а правую часть схемы рассматривать независимо от левой.
Рассмотрим входное сопротивление для трех случаев, соответствующих различному характеру нагрузки в анодной цепи.
Пусть вначале 7а = /?а, т. е. сопротивление в анодной цепи имеет чисто активный характер и ^а^=0.
Удобнее и нагляднее провести графический анализ усилительного каскада, пользуясь методом векторных диаграмм.
На рис. 3.14 приведена векторная диаграмма для первого случая — активной нагрузки в анодной цепи.
Вначале вдоль полуоси положительных вещественных чисел откладываем вектор входного напряжения и., умножив его на