величину коэффициента усиления лампы, в этом же направлении откладываем вектор |шг
Ток 1ХУ обусловленный входным напряжением Щ и протекающий через емкость Сеь, будет опережать вектор напряжения ровно на 90°. В свою очередь, ток в анодной цепи лампы /а, учитывая, что в этой цепи действуют только активные сопротивления, будет совпадать по фазе с напряжением эквивалентного генератора |Ш1( действующего в выходной цепи. Напряжение же на активном сопротивлении анодной нагрузки иа, являющееся следствием протекающего по нему тока /а, также совпадает по фазе с анодным током и может быть отложено вдоль угой же полуоси положительных вещественных чисел.
Напряжение иВа, действующее на промежутке сетка—анод лампы или,*что то же, на емкости СВа, определится как сумма двух напряжений: входного Щ и выходного иг.
В этом нетрудно убедиться, обойдя схему по потенциальным точкам, учитывая направление токов
при этом следует иметь в виду, что, как обычно, в лампах выходное напряжение в анодной цепи сдвинуто относительно входного сеточного напряжения на 1в0°.
Приложенное к промежутку сетка—анод суммарное напряжение щ о приводит! к возникновению тока /2, протекающего через емкость С&а и соответственно опережающего это напря-' жёнйё:?н#9С^
Таким образом, оказывается, что векторы обоих токов 7, и и Щ лежат на одной прямой и при сложении образу ют-- суммарный сеточный ток
Результат построения показываетжчто .сеточный ток 1Я опережает приложенное входное напряжение р на 90°, что характеризует наличие во входном сопротивлении каскада чисто емкостной составляющей, т. е. в данном случае входное сопротивление может быть заменено эквивалентной емкостью, обычно носящей название динамической емкости лампы.
Входная динамическая емкость может быть больше Сеа щ Сеь (составляя несколько десятков пф). Такое превышение-- динамической емкости физически обусловливается эффектом усиления, т. е.