ное сопротивление, что при определенных условиях может привести к самовозбуждению усилителя.
Рассмотрение этих трех случаев показывает, что только в случае, когда реактивная составляющая анодной нагрузки ■имеет индуктивный характер, усилитель может быть близок к самовозбуждению.
Перейдем к аналитическому выводу выражения для входного сопротивления усилительного каскада.
Исходя из эквивалентной схемы рис. 3,13,6
Выражение для входного сопротивления каскада получим, подставив (3.36) в (3.27):
где щ—коэффициент усиления каскада в самом общем виде.
Подставив (3.35)! в (3.34), затем полученное и (3.33) — в (3.29), получим
(3.37)
Конечное значение обязано конечному значению между-электродных емкостей Свй И С8а-
Согласно (3.37); входное сопротивление не может быть бесконечно большой величиной, так как Св* и С8а имеют конечные значения.
Выражение, стоящее в знаменателе второго- слагаемого под скобками,