Сопоставляя полученное значение резонансного коэффициента усиления для схемы полосового усилителя с резонансным коэффициентом усиления усилителя принимаемой частоты с непосредственным включением контура в анодную цепь лампы, видно, что последний больше рассчитанного по выражению
(3.67) на- величину дроби ^фф;
Величина параметра связи ш в целях достижения сильной . связи между контурами выбирается больше единицы или равной единице, что уже при т—\ уменьшает коэффициент усиления полосового усилителя в два раза.
Последнее легко получить, произведя диффференцирование
У1| = 0 получим ?п = 1 и наибольший коэффициент усиления будет
(3.67) по переменному параметру связи т, т. е. из условия
, Для вывода уравнения резонансной кривой- полосового усилителя воспользуемся полученными ранее_ выражениями для коэффициентов усиления пол£СОВог<Г'усилителя с непосредственным включением контура.
Согласно определению, данному в гл. 2 § 1, резонансная характеристика колебательной системы представляет собой зависимость усиления от величины расстройки по частоте.
Для нашего случая уравнение резонансной характеристики определится отношением коэффициента усиления при любой частоте [выражение (3.65)] к резонансному коэффициенту усиления [выражение (3.66)] или