Из основого уравнения резонансной кривой полосового усилителя (3.69) видно, что ее форма зависит от величины параметра связи.
На рис. 3.27 приведены резонансные кривые, построенные по уравнению (3.69) для трех значений параметра связи.
Рис. 3.27.
Из приведенных кривых видно, что при всех значениях параметра связи У—1, если хщО, т. е. на частоте резонанса.
Кривые также дают возможность судить о форме кривой: при 0<т < 1 кривая имеет один максимум, а при т!щ|3два максимума.
ПользуясЩ уравнением
(3.69)', найдем такое значение относительной расстройки х—х\, при котором ордината кривой резонанса будет равна ординате при резонансе, т. е. единице, для этого, подставив в (3,69) вместо относительной расстройки значение Ц и приравняв уравнение (3.69) единице, после решения простого квадратного уравнения получим
(3.70)
Согласно (3.70) при т>\\ величина щ будет иметь вещественные, а при т<|ШЭмнимые значения. Иначе при т> 1 расстройке Х\ соответствует ордината кривой, равная ординате при резонансе- при ордината отличается от резонансной.
Отсюда видно, что при т>1 кривая имеет два максимума, а при т< ИШдЙн максимум.
Из уравнения (3.69) и из рис. 3.27 видно, что различные параметры связи приводят к различным по форме резонансным характеристикам, поэтому/ представляет интерес выбор наиболее целесообразной (оптимальной) кривой полосового усилителя. На рис. 3.28 приведены три резонансные кривые полосового усилителя с одинаковой шириной полосы пропускания, отсчитанной
на одинаковом уровне
^шах
Кривые рис. 3.28,а и б имеют два максимума, а кривая рис. 3.28,в—^ один. С точки зрения избирательности наивыгоднейшей кривой является кривая рис. 3.28,а, так как она получается при наибольших по сравнению с двумя другими кривыми значениях добротностей. Степень частотных искажений у всех трех кривых более или менее одинакова, так как кривые имеют одинаковую ширину полосы пропускания, отсчитываемую на одинаковом уровне.